{"id":1729,"date":"2019-05-22T02:47:44","date_gmt":"2019-05-22T02:47:44","guid":{"rendered":"http:\/\/www.meetyoucarbide.com\/single-post-tips-the-basic-principles-and-applications-of-molecular-dynamics\/"},"modified":"2020-05-04T13:12:05","modified_gmt":"2020-05-04T13:12:05","slug":"tips-the-basic-principles-and-applications-of-molecular-dynamics","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/tr\/tips-the-basic-principles-and-applications-of-molecular-dynamics\/","title":{"rendered":"\u0130pu\u00e7lar\u0131: Molek\u00fcler dinamiklerin temel prensipleri ve uygulamalar\u0131"},"content":{"rendered":"
\n
\n
Mikroskobik sim\u00fclasyon sisteminin makroskopik deneysel fenomeni yans\u0131tmas\u0131 i\u00e7in, uygulamada mevcut olmayan kenar etkilerinden ka\u00e7\u0131nmak i\u00e7in sim\u00fcle edilmi\u015f nesne sistemini periyodik s\u0131n\u0131r ko\u015fullar\u0131 arac\u0131l\u0131\u011f\u0131yla periyodik olarak \u00e7o\u011faltmak gerekir. Prensip olarak, herhangi bir molek\u00fcler sistemin teorik \u00e7al\u0131\u015fmas\u0131, zamana ba\u011fl\u0131 Schr\u00f6dinger denkleminin \u00e7\u00f6z\u00fcm\u00fcn\u00fc gerektirir. Bununla birlikte, uygulamada, \u00e7ekirde\u011fin y\u00f6r\u00fcngesine daha fazla dikkat edilir. B\u00f6yle bir y\u00f6r\u00fcnge, Born-Oppenheimer yakla\u015f\u0131m\u0131 kullan\u0131larak klasik mekanik hareket denklemi \u00e7\u00f6z\u00fclerek elde edilebilir. Alder ve Wainwright, bilgisayar sim\u00fclasyon deneylerinin makroskopik deneysel fenomenleri ve mikroskobik do\u011fay\u0131 birle\u015ftiren \u00f6nemli bir k\u00f6pr\u00fc olaca\u011f\u0131n\u0131 s\u00f6ylediler. \u0130lk molek\u00fcler dinamik sim\u00fclasyon deneylerinden 10 y\u0131l sonra, Frans\u0131z fizik\u00e7i Verlet, Newton'un hareket denklemleri i\u00e7in bir entegrasyon algoritmas\u0131 \u00f6nerdi. Ayn\u0131 zamanda, kom\u015fu atom \u00e7iftlerinin \u00fcretilmesi ve kaydedilmesi i\u00e7in, atomlar aras\u0131ndaki etkile\u015fimin hesaplanmas\u0131n\u0131 b\u00fcy\u00fck \u00f6l\u00e7\u00fcde basitle\u015ftiren ba\u015fka bir algoritma seti \u00f6nerilmektedir. Bu iki algoritma hala baz\u0131 varyantlarda pratikte yayg\u0131n olarak kullan\u0131lmaktad\u0131r [1, 2].<\/div>\n
Ge\u00e7ti\u011fimiz birka\u00e7 on y\u0131lda, kafes statik, kafes dinami\u011fi, Monte Carlo ve molek\u00fcler dinamikler dahil olmak \u00fczere \u00e7e\u015fitli atomik sim\u00fclasyon y\u00f6ntemleri geli\u015ftirilmi\u015ftir. Bunlar aras\u0131nda, molek\u00fcler dinamikler \u00f6zellikle plastik deformasyonun incelenmesi i\u00e7in uygundur. Deton i\u015fleminin ger\u00e7ek zamanl\u0131 davran\u0131\u015f\u0131n\u0131, Newton'un tan\u0131mlanm\u0131\u015f baz\u0131 atomlararas\u0131 etkile\u015fim potansiyeli fonksiyonlar\u0131n\u0131n atomik etkile\u015fim sistemi denkleminin \u00e7\u00f6z\u00fcm\u00fc ile inceler ve kafesin basitle\u015ftirilmesini i\u00e7ermez. Harmonik, i\u00e7 stresin y\u00fckseklik e\u015fitsizli\u011fi ve sistemin ge\u00e7ici yan\u0131t\u0131.<\/div>\n
Molek\u00fcler dinamikler, molek\u00fcler sistemin farkl\u0131 durumlar\u0131ndan olu\u015fan sistemlerden \u00f6rnekleri \u00e7\u0131karmak i\u00e7in molek\u00fcler sistemin hareketini sim\u00fcle etmek, b\u00f6ylece sistemin konfig\u00fcrasyon integralini hesaplamak ve konfig\u00fcrasyonun sonu\u00e7lar\u0131na g\u00f6re sistemi daha fazla hesaplamak i\u00e7in Newton mekani\u011fine dayan\u0131r. \u0130ntegral. Termodinamik miktarlar ve di\u011fer makroskopik \u00f6zellikler. \u00c7ekirdek ve elektronlardan olu\u015fan \u00e7ok g\u00f6vdeli bir sistem i\u00e7in hareket denklemini \u00e7\u00f6zer. \u00c7ok say\u0131da atomik bile\u015fimin sistem dinami\u011fi problemini \u00e7\u00f6zebilen bir hesaplama y\u00f6ntemidir. Sadece bir maddenin makroskopik evrim \u00f6zelliklerini do\u011frudan sim\u00fcle etmekle kalmaz, ayn\u0131 zamanda test sonu\u00e7lar\u0131na da kat\u0131l\u0131r. Benzer hesaplamalar, mikroyap\u0131, par\u00e7ac\u0131k hareketi ve bunlar\u0131n makroskopik \u00f6zelliklerle ili\u015fkisi hakk\u0131nda net bir g\u00f6r\u00fcnt\u00fc sunarak yeni teorilerin ve kavramlar\u0131n geli\u015ftirilmesi i\u00e7in g\u00fc\u00e7l\u00fc teknik destek sa\u011flar.<\/div>\n
Molek\u00fcler dinamiklerin amac\u0131 bir par\u00e7ac\u0131k sistemidir. Sistemdeki atomlar aras\u0131ndaki etkile\u015fim, potansiyel fonksiyon ile tan\u0131mlan\u0131r. Bu nedenle, potansiyel i\u015flev t\u00fcr\u00fcn\u00fcn ve parametrelerinin do\u011fru se\u00e7imi sim\u00fclasyon sonu\u00e7lar\u0131nda \u00f6nemli bir rol oynar. \u00c7o\u011fu durumda, potansiyel enerji fonksiyonu, sadece basit harmonik terim ve trigonometrik fonksiyonun kullan\u0131ld\u0131\u011f\u0131 \u00f6l\u00e7\u00fcde molek\u00fcl\u00fcn geometrik deformasyonunun tan\u0131m\u0131n\u0131 basitle\u015ftirir; ba\u011f atomlar\u0131 aras\u0131ndaki etkile\u015fim yerine sadece Coulomb etkile\u015fimi ve Lennard-Jones potansiyeli kullan\u0131l\u0131r. Tarif etmek i\u00e7in kombine. Bunlar aras\u0131nda, atomlar aras\u0131ndaki etkile\u015fim kuvvetinin tan\u0131m\u0131 genellikle hesaplama verimlili\u011fini art\u0131rabilen, ancak elektron ba\u011flaman\u0131n \u00e7ok g\u00f6vdeli \u00f6zelliklerini, \u00f6zellikle yap\u0131s\u0131 ve kimyas\u0131 ile ilgili karma\u015f\u0131kl\u0131klar\u0131 tam olarak ortaya koyamayan ampirik veya yar\u0131 ampiriktir. kusurlar\u0131n yak\u0131nl\u0131\u011f\u0131. Kendinden tutarl\u0131 varyasyon fonksiyonu. Daw ve Baskws'\u0131n EAM (G\u00f6m\u00fcl\u00fc atom modeli) potansiyel i\u015flevi, elektronik ba\u011flaman\u0131n \u00e7ok g\u00f6vdeli \u00f6zelliklerini bir \u00f6l\u00e7\u00fcde birle\u015ftirir.<\/div>\n
Potansiyel fonksiyonun g\u00fcvenilirli\u011fi esas olarak kuvvet alan\u0131 parametrelerinin do\u011frulu\u011funa ba\u011fl\u0131d\u0131r ve kuvvet alan\u0131 parametreleri deneysel g\u00f6zlem verileri ve kuantum mekanik ab initio verileri tak\u0131larak elde edilebilir. G\u00fcn\u00fcm\u00fczde biyolojik makromolek\u00fcler sistemlerin sim\u00fclasyonunda en yayg\u0131n kullan\u0131lan molek\u00fcler kuvvet alan\u0131, CHARMM kuvvet alan\u0131 ve biyolojik makromolek\u00fcllerin erken \u00e7al\u0131\u015fmas\u0131 i\u00e7in molek\u00fcler kuvvet alan\u0131 olan AMBER kuvvet alan\u0131d\u0131r. Mevcut kuvvet alan\u0131 parametreleri halen s\u00fcrekli olarak optimize edilmektedir ve kapsanan molek\u00fcl tipleri de geni\u015flemektedir. Kaba taneli model, hesaplamal\u0131 biyofiziksel ara\u015ft\u0131rmalarda gittik\u00e7e daha fazla dikkat \u00e7ekmektedir, \u00e7\u00fcnk\u00fc bu modelde, birka\u00e7 atom veya atom grubuna veya hatta t\u00fcm atom modelindeki molek\u00fcllere kar\u015f\u0131l\u0131k gelen kaba gran\u00fcl tanecikler tan\u0131mlanm\u0131\u015ft\u0131r. Sistemdeki par\u00e7ac\u0131klar\u0131n say\u0131s\u0131 azal\u0131r, b\u00f6ylece sim\u00fclasyonun zaman ve uzay \u00f6l\u00e7e\u011fi b\u00fcy\u00fck \u00f6l\u00e7\u00fcde geli\u015ftirilebilir, ancak atomik detaylar da kaybolacakt\u0131r. Bu modele dayanan molek\u00fcler dinamik sim\u00fclasyonlar\u0131, yava\u015f biyolojik olaylar\u0131 veya b\u00fcy\u00fck montajlara ba\u011fl\u0131 biyolojik olaylar\u0131 incelemek i\u00e7in uygundur.<\/div>\n
Temel kuvvet alan\u0131 tasarlaman\u0131n temel ilkesi, sim\u00fclasyon \u00f6l\u00e7e\u011fini en \u00fcst d\u00fczeye \u00e7\u0131karmak i\u00e7in bir zaman ad\u0131m\u0131nda hesaplama enerjisi y\u00fck\u00fcn\u00fc en aza indirmektir. Bu \u00f6zellikle kaba taneli model i\u00e7in bile tam atom kuvveti alan\u0131 i\u00e7in \u00f6nemlidir. \u00d6zellikle, mikrosaniye ve hatta milisaniye zaman \u00f6l\u00e7eklerini sim\u00fcle etmek istiyorsan\u0131z bu ilke son derece \u00f6nemlidir.<\/div>\n
\u015eekil 1, \u015fekilde soldan sa\u011fa molek\u00fcler dinamiklerin zaman ve mekan boyutlar\u0131 aras\u0131ndaki ters ili\u015fkiyi g\u00f6stermektedir: (1) su, h\u00fccrelerin temel bile\u015fenleri; (2) "Nefes alma davran\u0131\u015f\u0131 milisaniyelik bir zaman diliminde incelenebilen s\u0131\u011f\u0131r tripsin inhibit\u00f6r\u00fc; (3) genetik bilgiyi \u00e7\u00f6zebilen ve protein \u00fcretebilen kompleks bir biyolojik cihaz olan ribozomlar; (4) mor bakteriyel fotosentetik membran fragmanlar\u0131, 25 milyon atomlu, \u015fekil fosfolipid iki tabakal\u0131 ve fotokimyasal reaksiyon merkezine g\u00f6m\u00fcl\u00fc olan hafif hasat kompleksini g\u00f6stermektedir.<\/div>\n
\u015eekil 1 Klasik molek\u00fcler dinamiklerin zaman ve mekan aras\u0131ndaki \u00f6l\u00e7ek ili\u015fkisi<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Bilgisayar i\u015flemcilerinin h\u0131zl\u0131 b\u00fcy\u00fcmesi ve b\u00fcy\u00fck \u00f6l\u00e7\u00fcde paralel bilgi i\u015flem mimarilerinin geli\u015ftirilmesi ile, b\u00fcy\u00fck \u00f6l\u00e7\u00fcde paralelle\u015ftirilmi\u015f veya tescilli mimari tekniklerin \u00f6l\u00e7eklenebilir molek\u00fcler dinamik programlar\u0131 ile kombinasyonu, bilgisayar sim\u00fclasyonlar\u0131 \u00e7\u0131k\u0131klardan tane s\u0131n\u0131r\u0131na dayal\u0131 deformasyon mekanizmalar\u0131na kadar uzanmaktad\u0131r. T\u00fcm tane boyutlar\u0131 yelpazesi, malzeme sistemlerinin ara\u015ft\u0131rma s\u0131n\u0131rlar\u0131n\u0131 ke\u015ffetmek i\u00e7in yeni yollar a\u00e7ar.<\/div>\n
\u00d6rne\u011fin, William Gon\u00e7alves ve ark. b\u00fcy\u00fck \u00f6l\u00e7ekli atomik \/ molek\u00fcler paralel sim\u00fclat\u00f6r LAMMPS (B\u00fcy\u00fck \u00f6l\u00e7ekli Atomik \/ Molek\u00fcler K\u00fctle Paralel) kullanarak, atomlar aras\u0131ndaki etkile\u015fimi tan\u0131mlamak i\u00e7in Wolf BKS (van Beest, Kramer ve van Santen) potansiyel fonksiyonunu kulland\u0131. Sim\u00fclat\u00f6r) silika aerojellerin elastikiyet ve mukavemetinin molek\u00fcler dinami\u011fini inceledi. H\u0131z Verlet algoritmas\u0131n\u0131 ve 1.0 fs zaman ad\u0131m\u0131n\u0131 kulland\u0131lar ve \u00fc\u00e7 y\u00f6nde de periyodik s\u0131n\u0131r ko\u015fullar\u0131 kulland\u0131lar.<\/div>\n
\u015eekil 2, 7.000.000 atomdan fazla sim\u00fcle edilmi\u015f b\u00fcy\u00fck hacimli bir numunenin ve 20 nm kal\u0131nl\u0131\u011f\u0131ndaki bir numune kesitinin ve k\u0131smi b\u00fcy\u00fct\u00fclm\u00fc\u015f bir g\u00f6r\u00fcn\u00fcm\u00fcn (mavi bir oksijen atomudur, k\u0131rm\u0131z\u0131 bir silikon atomudur) 3D bir \u015fematik diyagramd\u0131r ve \u015eekil 3 (a ) bir 803 nm3 aerojeldir. Numune, 300 K'l\u0131k bir gerilim-gerinim e\u011frisi elde etmek i\u00e7in tek eksenli bir gerilme testine tabi tutuldu, (bd) tipik bir s\u00fcnek k\u0131r\u0131lma g\u00f6r\u00fcnt\u00fcs\u00fc ve (e) gerilme mukavemeti ve numune hacmi aras\u0131nda logaritmik bir ili\u015fki. Elastikiyet gibi mekanik \u00f6zelliklerin do\u011fru de\u011ferlendirilmesini sa\u011flamak i\u00e7in, sim\u00fcle edilmi\u015f numunenin boyutunun g\u00f6zenek boyutunun en az 8 kat\u0131 oldu\u011funu, pozitif y\u00fczey y\u00fcksekli\u011fine sahip silika aerojel, statik ko\u015fullar.<\/div>\n
\u015eekil 2 Sim\u00fcle edilmi\u015f silika aerojel \u00f6rne\u011fi (yedi milyondan fazla atom)<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

\u015eekil 3 Tek eksenli \u00e7ekme testinin gerilme-\u015fekil de\u011fi\u015ftirme e\u011frisi (a), kuvvet-hacim ili\u015fkisi (e) ve k\u0131r\u0131k g\u00f6r\u00fcnt\u00fcs\u00fc (bd)<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Genel olarak, kritik tane boyutu dc yakla\u015f\u0131k 20-30 nm'dir ve tane boyutu (50-100 nm) i\u00e7in daha b\u00fcy\u00fck deformasyon esas olarak \u00e7\u0131k\u0131klarla belirlenir; tane boyutu 30 nm'den az oldu\u011funda, esas olarak GB deformasyon s\u00fcrecine bask\u0131nd\u0131r ve tane boyutu azal\u0131r. Bu, g\u00fc\u00e7 ve ak\u0131\u015f stresinde bir azalmaya, yani bir "Hall-Petch etkisi" ne neden olur. Bununla birlikte, fcc ve bcc metallerinde GB'leri modellemek i\u00e7in kullan\u0131lan \u00e7ok g\u00f6vdeli ve \u00e7ift potansiyeller aras\u0131ndaki kapsaml\u0131 kar\u015f\u0131la\u015ft\u0131rma, bu farkl\u0131 kuvvet tan\u0131mlar\u0131 taraf\u0131ndan \u00f6ng\u00f6r\u00fclen davran\u0131\u015fta \u00e7ok az niteliksel fark oldu\u011funu ortaya koymaktad\u0131r ve bu da \u00e7ok g\u00f6vdeli etkilerin GB davran\u0131\u015f\u0131na bask\u0131n olamayabilece\u011fini d\u00fc\u015f\u00fcnd\u00fcrmektedir.<\/div>\n
Bejaud, J. Durinck ve ark. deforme olmu\u015f ikizler ve nanoyap\u0131l\u0131 Cu \/ Ag aray\u00fczleri aras\u0131ndaki etkile\u015fimi incelemek i\u00e7in molek\u00fcler dinamik sim\u00fclasyonu kulland\u0131 ve aray\u00fcz yap\u0131s\u0131n\u0131n ikizlerin \u00e7ekirdeklenmesi, geni\u015flemesi ve kal\u0131nla\u015fmas\u0131 \u00fczerindeki etkilerini analiz etti ve uyumsuzluk aray\u00fcz\u00fcn\u00fc a\u00e7\u0131klad\u0131. \u00c7\u0131k\u0131k \u0131zgaras\u0131n\u0131n rol\u00fc. \u015eekil 4, Shockley k\u0131smi \u00e7\u0131k\u0131k \u0131zgaras\u0131n\u0131 (siyah \u00e7izgilerle vurgulanm\u0131\u015ft\u0131r), \u00fc\u00e7gen deseni (beyaz b\u00f6l\u00fcm) ve arabirimdeki istifleme hatas\u0131 da\u011f\u0131l\u0131m\u0131n\u0131 g\u00f6sterir. Bunlar aras\u0131nda, atom merkezi simetri parametresine g\u00f6re renklendirilir, mavi atom m\u00fckemmel FCC ortam\u0131ndad\u0131r ve k\u0131rm\u0131z\u0131 atom istifleme hatas\u0131 veya e\u015fle\u015ftirme ar\u0131zas\u0131ndad\u0131r.<\/div>\n
\u015eekil 4 (a) Aray\u00fcz boyunca Cu ve Ag atomlar\u0131n\u0131n \u00fcstten g\u00f6r\u00fcn\u00fcm\u00fc: (ai) COC aray\u00fcz\u00fc, (a.ii) TO aray\u00fcz\u00fc, (b) X = <011> y\u00f6n\u00fc boyunca yan g\u00f6r\u00fcn\u00fcm: (bi) COC'de uyumlu b\u00f6lge, i\u00e7sel istifleme hatas\u0131 (ISF) b\u00f6lgesi, (b.ii) TO arabirimi ile d\u00f6n\u00fc\u015f\u00fcml\u00fc olarak bulunur ve \u00e7ift kusur b\u00f6lgesi s\u00fcrekli olarak Cu katman\u0131nda ve Ag katman\u0131nda bulunur.<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

\u015eekil 5, gerilimin bir fonksiyonu olarak ikizlerin gerilme-\u015fekil de\u011fi\u015ftirme e\u011frisini ve ikizlerin atomik oran\u0131n\u0131 g\u00f6stermektedir. Analiz yoluyla, aray\u00fcz\u00fcn Lomer \u00e7\u0131k\u0131klar\u0131 yoluyla ikiz \u00e7\u0131k\u0131klar\u0131n \u00e7ekirdeklenmesini do\u011frudan veya dolayl\u0131 olarak ind\u00fckleyebildi\u011fini ve heterojen aray\u00fcz yap\u0131s\u0131n\u0131n mekanik e\u015fle\u015ftirme i\u015fleminin farkl\u0131 ad\u0131mlar\u0131n\u0131 nas\u0131l etkiledi\u011fini, b\u00f6ylece nano-yap\u0131land\u0131r\u0131lm\u0131\u015f Cu \/ Ag'de tantal olu\u015fumunu nas\u0131l etkiledi\u011fini buldular. Kristalin boyutu. Bu atom \u00f6l\u00e7e\u011fi y\u00f6ntemi, nano \u00f6l\u00e7ekli kompozitlerde mekanik e\u015fle\u015ftirme i\u015flemi i\u00e7in baz\u0131 yararl\u0131 teorik temeller sa\u011flar.<\/div>\n
\u015eekil 5 (a) gerilim-gerinim e\u011frisi, (b) gerinmenin bir fonksiyonu olarak ikizlerin atomik oran\u0131<\/div>\n

\"\"<\/p>\n

Deformasyon mekanizmas\u0131n\u0131 kontrol ederken mekanik \u00f6zellikleri ayarlamak i\u00e7in \u00e7ok katmanl\u0131 malzemeler tasarlamak s\u0131cak bir konudur, \u00e7\u00fcnk\u00fc e\u015fle\u015ftirme nano katmanlar\u0131n ve nanokristalin malzemelerin mekanik \u00f6zelliklerinin eklenmesine izin verir. Bu ba\u011flamda, bu \u00e7al\u0131\u015fma ikili aray\u00fcz etkile\u015fiminin mekanizmas\u0131n\u0131 anlamak i\u00e7in anahtar sa\u011flar ve heterofazik aray\u00fczlerin e\u015fle\u015ftirmeyi te\u015fvik etti\u011fi g\u00f6r\u00fc\u015f\u00fcn\u00fc destekler.<\/div>\n
D\u00fc\u015f\u00fck simetri hcp yap\u0131sal metaller i\u00e7eren ultra-ince \u00f6l\u00e7ekli katmanl\u0131 kompozitler i\u00e7in, \u00e7ok say\u0131da hetero aray\u00fcz, n\u00fckleer \u0131\u015f\u0131n\u0131m\u0131n neden oldu\u011fu bo\u015f pozisyonlar ve interstisyel atomlar gibi kusurlar\u0131 etkin bir \u015fekilde emebilir ve hcp metallerinin kendileri d\u00fc\u015f\u00fck yo\u011funluklu, \u00f6zg\u00fcl mukavemete sahiptir ve Son y\u0131llarda Ti, Zr, Mg ve di\u011fer metallerden olu\u015fan alt\u0131gen \u00e7ok katmanl\u0131 malzemeler, y\u00fcksek \u00f6zg\u00fcl sertlikleri ve iyi elektriksel ve termal iletkenlikleri nedeniyle insanlar\u0131n dikkatini \u00e7ekmeye ba\u015flad\u0131. Bununla birlikte, y\u00fcksek kristal yap\u0131 simetrisine sahip fcc ve bcc metallerle kar\u015f\u0131la\u015ft\u0131r\u0131ld\u0131\u011f\u0131nda, hcp metal, ilgili kompozit malzemelerin kullan\u0131m\u0131n\u0131 k\u0131s\u0131tlayan oda s\u0131cakl\u0131\u011f\u0131 plastik deformasyon yetene\u011fine sahiptir.<\/div>\n
Atomik \u00f6l\u00e7e\u011fin uzamsal ve zamansal \u00e7\u00f6z\u00fcn\u00fcrl\u00fc\u011f\u00fcne ek olarak, molek\u00fcler dinamik sim\u00fclasyonu, aray\u00fczey yap\u0131, itici g\u00fc\u00e7 ve atomik mekanizma gibi tamamen karakterize edilmi\u015f ideal nanokristal modelin davran\u0131\u015f\u0131n\u0131; \u00d6te yandan, \u00e7ok y\u00fcksek tane s\u0131n\u0131rlar\u0131 ve pozisyonlar\u0131nda olabilir. B\u00fcy\u00fck plastik deformasyon davran\u0131\u015f\u0131 yanl\u0131\u015f yo\u011funlukta g\u00f6zlendi. \u00d6rne\u011fin, dislokasyon \u00e7ekirdekle\u015fme mekanizmas\u0131, tane s\u0131n\u0131r\u0131 s\u00f6nd\u00fcrme, nanokristalin Al'de mekanik e\u015fle\u015ftirme, tane boyutunun dislokasyondan tane s\u0131n\u0131r\u0131na ba\u011fl\u0131 deformasyon mekanizmas\u0131na indirgenmesi, kesme band\u0131n\u0131n g\u00f6zlemlenmesi ve k\u0131r\u0131lma y\u00fczeyi ili\u015fkisi.<\/div>\n
Buna ek olarak, pratik uygulama ve ara\u015ft\u0131rma s\u00fcrecinde, farkl\u0131 problem tan\u0131mlar\u0131 ve se\u00e7imleri i\u00e7in teorik model, dinamikler \u00e7ok say\u0131da teorik dal geli\u015ftirmi\u015ftir, \u00f6rne\u011fin, Pennsylvania \u00dcniversitesi'nden Jian Han, Spencer L. Thomas ve di\u011ferleri s\u0131n\u0131r\u0131n g\u00fcc\u00fc Ba\u011flant\u0131 kopmas\u0131n\u0131n tan\u0131m\u0131, polikristalin malzemelerin tane s\u0131n\u0131r dinami\u011fi kavram\u0131n\u0131 \u00f6zetler, Zheng Ma ve ark. y\u00fczey \/ aray\u00fcz kineti\u011finin yan\u0131 s\u0131ra FeCO3'\u00fcn \u00e7\u00f6kelme kineti\u011fini inceledi.<\/div>\n<\/div>\n<\/div>\n

<\/p>","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

In order for the microscopic simulation system to reflect the macroscopic experimental phenomena, it is necessary to periodically replicate the simulated object system through periodic boundary conditions to avoid edge effects that do not exist in practice. In principle, the theoretical study of any molecular system requires the solution of the time-dependent Schr\u00f6dinger equation. However,…<\/p>","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"_jetpack_memberships_contains_paid_content":false,"footnotes":""},"categories":[79],"tags":[],"jetpack_featured_media_url":"","jetpack_sharing_enabled":true,"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/tr\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/1729"}],"collection":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/tr\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/tr\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/tr\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/tr\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=1729"}],"version-history":[{"count":0,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/tr\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/1729\/revisions"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/tr\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=1729"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/tr\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=1729"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/www.meetyoucarbide.com\/tr\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=1729"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}